库仑积分（英語：Coulomb integral），又称α积分，是原子轨道线性组合为分子轨道时，通过变分法求得的久期方程组包含的三类积分之一，通常用HAA和HBB表示。 对于双原子分子，由于久期方程组矩阵形式为： [ H A A − E H A B − E S A B H B A − E S B A...

」；源變數的標記的後面有單撇號「 ′ {\displaystyle '\,\!} 」。 库仑定律（Coulomb's law）为法国物理学家查尔斯·库仑於1785年发现的物理学定律；库仑证明两带电体间有相互作用力，且其定量关系可以方程表示。库仑定律是电学发展史上的第一个定量规律，电学的研究从此由定性进入定量阶段，是电学史上重要里程碑。...

其中E0为基态原子能量，SAB为重叠积分， K ≡ 1 R S A B − ∫ ψ a ψ b r a d τ {\displaystyle K\equiv {\frac {1}{R}}S_{AB}-\int {\frac {\psi _{a}\psi _{b}}{r_{a}}}d\tau } 。 库仑积分 重叠积分 周公度、段连运...

{\displaystyle S_{AB}=\int \psi _{a}\psi _{b}d\tau } 它与核间距离有关，其中R=0是SAB为1，而R→+∞时，SAB→0。 库仑积分 交换积分 周公度、段连运. 结构化学基础 第四版. 北京: 北京大学出版社. 2008. ISBN 9787301057735. ...

分布的另一个电子产生的电场中感受到的排斥势的积分），S 是重叠积分，Jex 一项则是与交换作用相联系的“交换积分”，这一项的形式与库仑积分类似，但其中包含了与电子交换项。这一项没有与之对应的简单物理图像，但从表达式中可以看出，它是在交换反对称的要求下产生的。这几个积分项的具体形式为： 尽管氢分子体系中，式(6)所示的交换积分...

1 r 12 {\displaystyle {\frac {1}{r_{12}}}} ，即在原子单位下表征两电子间庫侖排斥力的算子。 双电子积分的基本形式是这样的： ∫ d x 1 d x 2 χ 1 ∗ ( x 1 ) χ 2 ∗ ( x 2 ) 1 r 12 χ 1 ( x...

解简并轨道的情况。有趣的一点是，该方法不需要给定参数即可求解。分子轨道的能量由α、β两个常数表示，其中α是2p轨道的轨道能（库仑积分），β是相邻p轨道的作用能（称之为共振积分）。休克尔法假定α、β对于所有轨道和p轨道作用都相等，只需根据骨架的拓扑结构便可构造行列式求解。...

是所讨论的电场位置， ε 0 {\displaystyle \varepsilon _{0}\,} 是真空电容率。 上面给出的库仑定律描述了多个离散电荷的情形。如果是连续分布电荷所激发的电场，上面的求和变为积分： E = 1 4 π ε 0 ∫ ρ ( r ) r ^ r 2 d V {\displaystyle \mathbf...

approximation）。在此种背景下，菲利普·乔夸德（Philippe Choquard）于1976 年洛桑库仑系统研讨会上提出了一个对应的电磁库仑相互作用的方程来描述单组分等离子体。埃利奥特·利布证明了定基态的存在性和唯一性，并将该方程称为乔夸德方程（Choquard equation）。...

散射公式在抛物线坐标系中可以直接求解薛定谔方程获得精确解，也可在经典力学下求得经典近似解，同时也可从玻恩近似（一阶）获得近似解。巧合的是，这三种解在库仑势下得出完全相同的微分截面。 这种体现了玻恩近似在低能情况下相对于其他近似方法（如Partial wave analysis（英语：Partial wave...

{\displaystyle C={\frac {Q}{V}}} 。 由上式知1法拉（Farad）等於1庫侖（Coulomb）每伏特（Voltage）。在正常狀況下1法拉的電容多加1伏特的電位差可以多儲存1庫侖的電荷。 電容器所儲存的能量等於充電所做的功。思考前述平行板電容器，搬移微小電荷元素 d q {\displaystyle...

涡旋电场或感应电场。迈克尔·法拉第最先提出電場的概念。 電場力是當電荷置於電場中所受到的作用力。或是在電場中為移動自由電荷所施加的作用力。其大小可由库仑定律得出。当有多个电荷同时作用时，其大小及方向遵循矢量运算规则。 电场强度是用来表示电场的强弱和方向的物理量。实验表明，在电场中某一点，试探点电荷（...

库仑定律。1821年，安培从电流的磁效应出发，设想了磁效应的本质正是电流产生的，从而提出了分子环流假说，认为磁体内部分子形成的环形电流就相当于一根根磁针。1826年，安培从斯托克斯定理推导得到了著名的安培环路定理，证明了磁场沿包围产生其电流的闭合路径的曲线积分...

個進入或離開這節點的電流，是流過與這節點相連接的第 k {\displaystyle k} 個支路的電流，可以是實數或複數。 由於累積的電荷（單位為庫侖）是電流（單位為安培）與時間（單位為秒）的乘積，從電荷守恆定律可以推導出這條定律。其实质是稳恒电流的连续性方程，即根据电荷守恒定律，流向节点的电流之和等于流出节点的电流之和。...

_{f}\ } 自由電荷密度 庫侖／公尺3     ρ   {\displaystyle \ \rho \ } 總電荷密度 庫侖／公尺3   Q f {\displaystyle Q_{f}} 在閉曲面 S {\displaystyle \mathbb {S} } 裏面的自由電荷 庫侖   Q {\displaystyle...

{H_{AA}}={H_{BB}}=\alpha ,{H_{AB}}={H_{BA}}=\beta ,{S_{AB}}={S_{BA}}=S} ，其中α为库仑积分，β为交换积分，S为重叠积分。于是，代入用于求能量的比值式： α − E β − E S = β − E S α − E {\displaystyle {\frac...

為零的偏壓，積分器的輸出會持續上昇或是下降，一直到輸出達到系統限制為止。 電壓積分器是將電壓對時間積分的電子設備，最後再量測累計的電壓-秒。 電流積分器是將電流對時間積分的電子設備，最後再量測累計的庫侖。电荷放大器（英语：charge amplifier）就是一種電流積分器，電流積分器也用來量測余气分析仪（英语：residual...

law）表明在闭合曲面内的电荷分佈與產生的電場之間的關係： 其定性描述為：穿越出任意閉合曲面的淨電通量等於該閉合曲面內的淨電荷除以电容率。該閉合曲面稱為高斯曲面。 真空中高斯定律積分形式为： Φ E = ∮ A E → ⋅ d a → = Q e n c ε 0 {\displaystyle \Phi _{E}=\oint _{\mathbb...

{\displaystyle \mathrm {E} } 表示的场可以是（牛顿）引力場或（库仑）電場，是位势的负梯度： E = − ∇ V . {\displaystyle \mathbf {E} =-\nabla V.} 特殊情况有库仑定律和牛顿万有引力定律。高斯定律表明，通过包含原点的任何平滑、简单、封闭、可定向曲面...

安培環路定律表明了：在真空中載流導線所載有的穩恆電流，與磁感应强度沿著環繞導線的任意閉合迴路（環路，closed loop）的路徑積分（環場積），兩者之間的關係為 ∮ C B ⋅ d ℓ = μ 0 I enc {\displaystyle \oint _{\mathbb {C} }\mathbf...

pressure 或 electric tension）是兩點之間的電位差（electric potential difference），也就是静电学中將一库仑试探電荷從一點移動到另外一點所需要的能量。電壓的SI單位為伏特，又可以寫成焦耳每庫倫。值得一提的是，電壓或電位差在符號上寫為∆V，之後省略了差值符號，直接記為V或U。...

高斯重力定律在形式上与静电学的高斯定律相同(也是麦克斯韦方程组中的一个方程). 事实上, 它们都是三维空间中力场与距离平方反比(库仑定律)的结果. 定义引力场 g 为空间中每一点及每一时刻该处的假想放置的粒子受到的引力除以粒子质量. 显然 g 是个向量场. 引力通量是引力场通过一个曲面的面积分...

_{a}]\right)+\sum _{a,b}^{N}\varepsilon _{ba}[\delta \chi _{a}|\chi _{b}]=0} 在引入库仑算符和交换算符的概念之后，上述表达式可以改写为： ∑ a N ∫ d x 1 δ χ a ∗ ( 1 ) [ h 1 χ a ( 1 ) + ∑ b...

analogy）來描述。測量單位為帕斯卡的水壓，可以類比為電壓。在一根水管裏，由於任意兩點之間的水壓差會造成水流，水的流速（單位是公升每秒），可以類比為電流（單位是庫侖每秒）。「流量限制器」是安裝於水管與水管之間控制流量的閥門，可以類比為電阻器。通過流量限制器的水流流量，跟流量限制器兩端的水壓成正比，類似地，通過電...

圍繞着∂Σ的積分叫曲線積分或路徑積分。麥克斯韋-法拉第方程右邊的曲面積分，是通過Σ的磁通量ΦB的明確表達式。注意E的非零路徑積分，跟電荷產生電場的表現不一樣。由電荷生成的電場能以標量場的梯度表達，為泊松方程的解，並且路徑積分為零。見梯度定理。 積分...

{\displaystyle \mathbf {F} =q\mathbf {E} } 。 採用國際單位制，假設檢驗電荷的電量為1庫侖，作用於檢驗電荷的勞倫茲力為1牛頓，則檢驗電荷感受到的電場為1牛頓／庫侖。 假設電場為零，則作用於電荷 q {\displaystyle q} 的勞侖茲力是 F = q v × B {\displaystyle...

'|}}} 。 當 X 1 = X 1 ′ {\displaystyle \mathbf {X} _{1}=\mathbf {X} '_{1}} 時，這積分可能會發散，需要特別加以處理。另外，若假設閉合迴路為無窮細小，則在閉合迴路附近，磁場會變得無窮大，磁通量也會變得無窮大，所以，必須給予閉合迴路有限尺寸，設定其截面半徑...

在物理学中，法捷耶夫-波波夫鬼粒子（Faddeev–Popov ghost），是一种为了保持路径积分表述的一致性而引入规范量子场论的附加场，以路德维希·法捷耶夫和维克多·波波夫（英语：维克多·波波夫）的名字命名。 法捷耶夫-波波夫鬼粒子之所以是必须要引入的，是因为在路径积分表述中，量子场论必须给出明确、非奇异的解，而由于规范对称性的...

。採用國際單位制，就像其它能量每單位電荷的度量，電動勢的單位是伏特（volt），等價於焦耳／庫侖（joules per coulomb）。 採用厘米-克-秒制，電動勢的單位是靜伏特（statvolt），等價於爾格／靜庫侖（erg per statcoulomb）。 理想電動勢源不具有任何內阻，放電與充電不...

\!} 是電子的質量， e {\displaystyle e\,\!} 是電子的絕對電量。 假設，這點電荷是個束縛於氫原子內部的電子。由於離心力等於庫侖吸引力， 1 4 π ϵ 0   e 2 r 2 = m e v 2 r {\displaystyle {\frac {1}{4\pi \epsilon...

}\right)\mathrm {d} ^{4}x\,} 其中 d 4 x {\displaystyle \mathrm {d} ^{4}x\;} 是對時間及空間的積分。 這表示拉格朗日量是為 最後一段等號右邊四個項，最左項與最右項相等，因為 μ {\displaystyle \mu } 與 ν {\displaystyle...