磁感应方程是描述磁场与导电的流体发生相互作用时，磁场随时间变化的方程，是磁流体动力学中的一个重要方程。 在磁流体动力学中，等离子体可以看作是良导体，由于存在洛伦兹力，欧姆定律的数学形式为： J = σ ( E + v × B ) {\displaystyle {\boldsymbol {J}}=\sigma...

\nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}} 此时等离子体会表现出磁扩散效应。 如果磁雷诺数远远大于1，则磁流体力学中的磁感应方程 退化为冻结方程 ∂ B ∂ t = ∇ × ( v × B ) {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol...

磁冻结效应是磁场的变化如同磁感线粘附在流体质元上，随流体一起运动，如同磁感线被“冻结”在了导电流体中一样。在磁流体力学的磁感应方程中： ∂ B ∂ t = ∇ × ( v × B ) + η ∇ 2 B {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial...

磁扩散效应是由于电阻引起的感应电流的衰减，磁场从强度大的区域向强度小的区域发生扩散的效应，本质是电磁感应。在磁流体力学的磁感应方程中： ∂ B ∂ t = ∇ × ( v × B ) + η ∇ 2 B {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial...

0 V 0 η ≪ 1 {\displaystyle R_{m}={\frac {l_{0}V_{0}}{\eta }}\ll 1} ，则磁感应方程退化为扩散方程的形式 ∂ B ∂ t = η ∇ 2 B {\displaystyle {\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial...

{\displaystyle \oint {\vec {B}}\cdot {\rm {{}d{\vec {A}}=0}}} 使用霍尔效应传感器可以测量一个磁场的磁感应强度。 磁場 馬克士威方程組 David K. Cheng. 《Field and Wave Electromagnetics》. 培生教育. 2014: 第7頁...

{\frac {1}{e}}} 時的深度。 倫敦穿透深度一般為50至500奈米。 倫敦穿透深度是由倫敦方程和安培定律推導得出的。 如果考慮一個超導介質佔據x0，而弱外磁場B0作用在z方向。那麼，超導體內的磁感應強度為： B ( x ) = B 0 exp ⁡ ( − x λ L ) , {\displaystyle...

有興趣為麥克斯韋第二方程提供一個新的視角，該方程具有零散度，並且與磁感應場有關。為此，兩位作者考慮了由大質量、帶電和非相對論粒子組成的系統的某些物理方面，作為在自由空間中傳播的電磁場 (EM) 的來源。特別是，深入研究了總動量守恆與磁感應場零散度條件之間的聯繫。這篇科學文章提出了一個新的背景，其中整個空間中磁感應...

磁通量Φ的表达式一、Φ=BSsinα其中α为磁场方向与平面夹角。 二、Φ=BScosα其中α为平面与平面在垂直于磁场方向上射影的夹角。 公式中磁通量的单位是麦克斯韦（Mx)，磁感应强度B的单位是高斯（Gs）单位平方厘米，或者是特斯拉（T）单位是平方米。 Douglas C Giancoli. Physics for scientists...

经典电磁理论的协变形式是指将经典的电磁学定律（主要包括馬克士威方程組和洛伦兹力）纳入狭义相对论的框架，利用洛伦兹协变的四维矢量和四维张量写成“外在协变”的形式。这种形式的好处在于，经典的电磁学定律在任意惯性坐标系下具有相同的形式，并能够使场和力在不同惯性系下的变换更加容易表述。 在本文中，闵可夫斯基度规的形式被规定为...

{E}}=BLv} E {\displaystyle {\mathcal {E}}} 是导体两端电动势， B {\displaystyle B} 是磁感应强度， L {\displaystyle L} 是产生电动势的两端的距离， v {\displaystyle v} 是导体运动速度。...

经典电磁学（英語：classical electromagnetism）或经典电动力学（英語：classical electrodynamics）是理论物理学的分支，以麦克斯韦方程组和洛伦兹力定律为基础，主要研究电、磁现象的基本属性、运动规律，以及电磁场与带电荷物质的相互作用，常简称电磁学（英語：electromagnetis...

方程中出现，而是整合于相关的单位中。相对于国际单位制，洛伦兹-亥维赛单位制可以视作调整麦克斯韦方程组，归一ε0与µ0，转而在麦克斯韦方程组中使用光速c的结果。 与国际单位制类似，洛伦兹-亥维赛单位制是有理化的，即在方程...

γ B {\displaystyle \omega =\gamma B} 其中 ω {\displaystyle \omega } 为角频率，B为磁感应强度。 Lev Landau and Evgeny Lifshitz在一篇1935年出版的著名论文中预言了由于拉莫尔进动导致的铁磁共振的存在，这在1946年被J...

\cdot \mathbf {D} +\mathbf {B} \cdot \mathbf {H} \right)} 其中 D 是电位移矢量，B 是磁感应强度而 H 是磁场强度，ε0 是真空電容率，μ0 是真空磁导率。 由于电荷可以自由移动，D 与 H 场忽略任何束缚电荷和电流的电荷分布（由定义），J...

是某处电磁场的能量密度（单位体积具有的能量）， E {\displaystyle E\,\!} 是该处电场强度大小， B {\displaystyle B\,\!} 是该处磁感应强度大小， ϵ 0 {\displaystyle \epsilon _{0}\,\!} 是真空介电常数， μ 0 {\displaystyle \mu...

{(kL/2\cos {\theta })-\cos {(kL/2)}}}{\sin ^{2}{\theta }}})} 略去不属于辐射场的高阶项，场点的磁感应强度 B {\displaystyle \mathbf {B} } 满足： B = ∇ × A ≈ μ 0 I 0 sin ⁡ ( ω t − k...

導體成因沒有想像中複雜，終有一天能輕易用一套物理計算法算出怎樣的物質在怎樣情境下能超導，那時瞬間就能推理設計出常溫超導體，大幅改變科技進程。 超导磁感应加热技术，利用了超导线圈不发热的特性，实现高效率的铝锻造。2022年1月20日，高温超导感应加热实现航空高端铝型材锻造领域应用。2023年这项技术...

其中， D {\displaystyle \mathbf {D} } 是電位移， B {\displaystyle \mathbf {B} } 是磁感應強度， E {\displaystyle \mathbf {E} } 是電場， H {\displaystyle \mathbf {H} } 是磁場強度，...

对于功， dim ⁡ W = L 2 M T − 2 {\displaystyle \dim W=\mathrm {L^{2}MT^{-2}} } 对于磁感应强度， dim ⁡ B = M T − 2 I − 1 {\displaystyle \dim B=\mathrm {MT^{-2}I^{-1}}...

玻色子 玻意耳定律 泊松方程 泊松亮斑 伯努利定律 伯努利方程 布拉格定律 布喇开系 布朗运动 布儒斯特角 材料科学 参考系 测不准原理 测量误差 层流 查理定律 长波辐射 长度 场 场论 场线 超导 超导体 超对称 超声波 弛豫时间 串联 磁场 磁场强度 磁单极子 磁导率 磁感应强度 磁感线 磁化 磁化率...

t)]\,} 这样的形式表示对于时间变量应该用推迟时间来计算。当然，由于上面的方程是非齐次的微分方程，相应的齐次方程解加上非齐次方程的任何特解都会满足边界条件。一般来说，对应的齐次方程解表征着远源传播的电磁波。 对一些典型情形（例如振荡电流或电荷）进行上面的积分时，积分会同时给出以 r − 2 {\displaystyle...

真空磁导率是一個常數，也可以定義為一個基礎的不變量，是真空中麦克斯韦方程組中出現的常數之一。在經典力學中，自由空間是電磁理論中的一個概念，對應理論上完美的真空，有時稱為「自由空間真空」或「經典真空」： 在真空中，磁场常数是磁感应强度和磁场强度的比率： B = μ 0   H . {\displaystyle...

{\displaystyle \nabla \times \,\mathbf {B} =\mu _{0}\mathbf {J} } 其中： E是电场强度 B是磁感应强度 J是电流密度 μ是导体的磁导率 在导体中，欧姆定律的微分形式为： J = σ E {\displaystyle \mathbf {J} =\sigma...

其中D是四維梯度(1/c ∂/∂t, ∇)。 上述方程亦可寫作： J a , a = 0 {\displaystyle J^{a}{}_{,a}=0\,} J a ; a = 0 {\displaystyle J^{a}{}_{;a}=0\,} （廣義相對論） 四維電流密度亦應用在馬克士威方程組的相對論形式上： ∂ F α...

方程之一。 在麥克斯韋-法拉第方程中，黑維塞用的是時間偏導數。不使用馬克士威用過的時間全導數，而使用時間偏導數，這樣做使得馬克士威-法拉第方程不能說明動生電動勢。。然而，馬克士威-法拉第方程很多時候會被直接稱為“法拉第定律”。 在本條目中“法拉第定律”一詞指的是通量方程，而“馬克士威-法拉第方程...

A → {\displaystyle {\vec {A}}\!} ，电磁矢势 B → {\displaystyle {\vec {B}}\!} ，磁感应强度 H → {\displaystyle {\vec {H}}\!} ，磁场强度 j → {\displaystyle {\vec {j}}\!}...

，精确到小数点后第7位，领先世界一千多年；直到一千多年后才由15世纪的阿拉伯数学家阿尔·卡西以17位有效数字打破此记录。 贾宪三角形 罗盘 仪表盘与仪表指针 地磁偏角 剩磁与磁感应 生物地球勘探 雪花六角形结构 地震仪 地质学 夜光漆 风筝 载人风筝 最早的盤山渠道，靈渠 降落伞 孔明灯 小型热气球 船舵 桅杆和风帆 水密隔艙...

_{0}}}\mathbf {E} \times \mathbf {B} } 其中 μ0 是真空磁导率； E 是电场强度； B 是磁感应强度。 可以直接从以总电荷和总电流为变量的麦克斯韦方程组和洛伦兹力定律导出这种形式。 对应的坡印亭定理的形式为 ∂ u ∂ t + ∇ ⋅ S = − J ⋅ E {\displaystyle...

law）常直接簡稱為“安培定律”，是由安德烈-馬里·安培於1826年提出的一條靜磁學基本定律。 安培環路定律表明了：在真空中載流導線所載有的穩恆電流，與磁感应强度沿著環繞導線的任意閉合迴路（環路，closed loop）的路徑積分（環場積），兩者之間的關係為 ∮ C B ⋅ d ℓ = μ 0 I enc...

（磁场的原子单位的定义有多种方法。上面的麦克斯韦方程组采用了“高斯规范”，这使得平面波的电场与磁场在原子单位制下有着相同的数值，而在“洛仑兹力规范”下，因子α被吸收到磁感应强度B中。） 普朗克單位制 自然单位制 高斯單位制 H. Shull and G. G....