電荷密度是每單位面積的電荷密度，單位為庫侖／公尺2。假設電荷分佈於一個三維空間的某區域或物體內部，則其體電荷密度是每單位體積的電荷密度，單位為庫侖／公尺3。 由於在大自然裏，有兩種電荷，正電荷和負電荷，所以，電荷密度可能會是負值。電荷密度也可能會跟位置有關。特別注意，不要將電荷密度與電荷載子密度 (charge...

χ（见下文）。 束縛電荷是束縛於電介質內部某微觀區域的電荷。這微觀區域指的是像原子或分子一類的區域。自由電荷是不束縛於電介質內部某微觀區域的電荷。電極化會稍微改變物質內部的束縛電荷的位置，雖然這束縛電荷仍舊束縛於原先的微觀區域，但這会形成一種不同的電荷密度，稱為「束縛電荷密度」 ρ b o u n...

{\displaystyle \mathbf {r} '} 的電荷密度， d 3 r ′ {\displaystyle d^{3}\mathbf {r} '} 是微小體元素。 設定 N {\displaystyle N} 個點電荷，則電荷密度是 N {\displaystyle N} 個狄拉克δ函數的總和：...

{\displaystyle k} 個支路的電流，可以是實數或複數。 由於累積的電荷（單位為庫侖）是電流（單位為安培）與時間（單位為秒）的乘積，從電荷守恆定律可以推導出這條定律。其实质是稳恒电流的连续性方程，即根据电荷守恒定律，流向节点的电流之和等于流出节点的电流之和。 思考電路的某節點，跟這節點相連接有...

\rho } 为体电荷密度， ϵ 0 {\displaystyle \epsilon _{0}} 为真空电容率。 在數學裏，高斯定律的微分形式等價於其積分形式。這等價關係可以用散度定理來證明。 自由電荷是自由移動，不被束縛於原子或分子內的電荷；而束縛電荷則是束縛於原子或分子內的電荷...

equations），或稱馬克士威-黑維塞方程組（英語：Maxwell-Heaviside equations），是一組描述電場、磁場與電荷密度、電流密度之間關係的偏微分方程。該方程組由四個方程式組成，分別是描述电荷如何产生电场的高斯定律、表明磁单极子不存在的高斯磁定律、解釋时变磁场如何产生电场的法拉第感应定律，以及說明电流...

電荷突然不見，而在宇宙那端突然出現。強版電荷守恒定律明確地禁止這種可能。強版電荷守恒定律表明，在任意空間區域內電荷量的變化，等於流入這區域的電荷量減去流出這區域的電荷量。對於在區域內部的電荷與流入流出這區域的電荷，這些電荷的會計關係就是電荷守恒。 定量描述，強版定律的方程式是一種連續方程式：...

在電磁學裡，電荷（英語：electric charge）是构成物质的基本粒子的一種物理性質，原子中的质子和电子分别带有正电荷和负电荷，而中子不带电荷。帶有電荷的物質稱為帶電物質，带有电荷的粒子称为带电粒子。两个帶電粒子之間會互相施加作用力，电荷符号相同的粒子会相互排斥，电荷符号不同的粒子会相互吸引，该作用力可由庫侖定律得出。...

在電磁學裏，電流密度（current density）是電荷流動的密度，即每單位截面面積電流量。電流密度是一種向量，一般以符號 J {\displaystyle \mathbf {J} } 表示。採用國際單位制，電流密度的單位是安培／米2（ampere/meter2，A/m2）。 电流密度 J 可以简单地定义为通过单位面积...

定義如下：假設檢驗電荷從無窮遠位置，經過任意路徑，克服電場力，以緩慢、沒有產生加速度的方式移動到某位置，則在這位置的電勢，等於因移動檢驗電荷所做的功與檢驗電荷的電荷量的比值。在國際單位制裏，電位的單位為伏特（ V = J / C {\displaystyle \scriptstyle...

\mathbf {P} } 的永電體，其內部不含有任何自由電荷，但是內在的電極化強度 P {\displaystyle \mathbf {P} } 會產生電場。 只有當問題本身具有某種對稱性，像球對稱性或圓柱對稱性等等，才能夠直接使用高斯方法，從自由電荷密度計算出電位移與電場。否則，必需將電極化強度 P {\displaystyle...

電荷中和的效果。「雷電」則是大自然中，因為雲層累積的正負電荷劇烈中和，所產生的電光、雷聲、熱量。 靜電現象包括許多大自然例子，像塑膠袋與手之間的吸引、似乎是自發性的穀倉爆炸、在製造過程中電子元件的損毀、影印機的運作原理等等。當一個物體的表面接觸到其它表面時，電荷集結於這物體表面成為靜電。雖然電荷...

是磁化強度（單位體積的磁偶極矩）。 束縛電流的另外一種來源是電極化電流。感受到電場的作用，可電極化物質內的正束縛電荷和負束縛電荷會以原子距離相互分離。假設電場隨著時間而變化，束縛電荷也會隨著時間而移動，因而產生「電極化電流」，稱其密度為「電極化電流密度」 J P {\displaystyle \mathbf {J} _{P}} ，用方程式定義為...

分別是第 i {\displaystyle i} 個點電荷的電量和位置。 對於一個連續電荷分佈，我們可以將每一個無窮小的空間元素視為一個電量為 d q {\displaystyle dq} 的點電荷，做無限求和。這程序等價於連續電荷分佈的區域積分。 線電荷分佈（例如，一根帶電的直線）的電量為 d q ′...

電荷，所形成的新系統，可以使得導體平面上的電場垂直于導體，與原本系統等價。藉此方法，我們可以將問題簡化，很容易地計算出導體外的電勢、導體的表面感應電荷密度、總感應電荷等等。 镜像法的有效性是唯一性定理的必然结果，该定理指出如果指定了在体積 V 的整个区域内的电荷密度和 V 的所有边界上的电位值，区域...

生的磁場，並不能分辨出到底是正電荷在移動還是負電荷在以相反方向移動。若要分辨出電荷載子的種類，必須施加外磁場，這外磁場垂直於電荷移動方向，使得電荷因感受到勞侖茲力而偏向一邊，從測量兩邊之間的電壓，可以偵測出到底是哪種電荷在移動。詳盡細節，請參閱條目霍爾效應。...

在電磁學裏，給予含時電荷密度分佈和電流密度分佈，可以使用傑斐緬柯方程式（Jefimenko equation）來計算電場和磁場。這方程式因其發現者物理學家歐雷格·傑斐緬柯（英语：Oleg D. Jefimenko）而命名。傑斐緬柯方程式是馬克士威方程組對於這些電荷密度分佈和電流密度分佈的解答。 在真空內，電場...

是積分的體積， ρ {\displaystyle \rho } 是電荷密度， J {\displaystyle \mathbf {J} } 是電流密度， d τ {\displaystyle \mathrm {d} \tau } 是微小體元素。 勞侖茲力密度 f {\displaystyle \mathbf {f}...

field）是由帶電粒子的運動而產生的一種物理場。處於電磁場的帶電粒子會受到電磁場的作用力。電磁場與帶電粒子（電荷或電流）之間的交互作用可以用馬克士威方程組和勞侖茲力定律來描述。 電磁場可以被視為電場和磁場的連結。追根究底，電場是由電荷產生的，磁場是由移動的電荷（電流）產生的。對於耦合的電場和磁場，根據法拉第電磁感應定律，電場會隨著含...

電場力是當電荷置於電場中所受到的作用力。或是在電場中為移動自由電荷所施加的作用力。其大小可由库仑定律得出。当有多个电荷同时作用时，其大小及方向遵循矢量运算规则。 电场强度是用来表示电场的强弱和方向的物理量。实验表明，在电场中某一点，试探点电荷（正电荷）在该点所受电场力与其所带电荷的比值是一个与试探点电荷...

介質狀態並沒有實際物理意義，除了方便計算以外，別無其它用途。但是，詹姆斯·馬克士威頗不以為然，他認為磁向量勢可以詮釋為「每單位電荷儲存的動量」，就好像電勢被詮釋為「每單位電荷儲存的能量」。相關論述，稍後會有更詳盡解釋。 磁向量勢並不是唯一定義的；其數值是相對的，相對於某設定數值。因此，學者會疑問到底...

}Y_{\ell m}(\theta ,\phi )}{2\ell +1}}} 。 前述多極展開方法可以推廣至電荷密度分佈。將點電荷 q {\displaystyle q} 改換為微小電荷元素 ρ ( r ′ ) d r ′ {\displaystyle \rho (\mathbf {r} ^{\prime...

c\,\!} 是光速。 古典電子半徑的數值為2.8179 × 10−15米。 一個半徑為 r {\displaystyle r\,\!} ，電荷量為單位電荷的圓球殼的勢能 E p {\displaystyle E_{\mathrm {p} }\,\!} 為 E p = 1 2 ∫ S σ V d a...

重氮偶联反应是芳香重氮鹽類和電荷密度高的芳香族化合物發生偶联反应生成偶氮化合物的反应。因為芳香重氮鹽類上帶正電的重氮基在芳香族化合物電荷密度夠大時可以被苯環上的電荷攻擊，行芳香族取代反應。 芳香重氮鹽類：因為芳香重氮鹽類中苯環電荷密度越低，會連帶影響重氮基上正電和大小（即：誘導效應）所以芳香重氮鹽...

基本電荷（符號： e {\displaystyle e} ，也稱元電荷），是一個質子所帶的電荷量，或一個電子所帶的負電荷的量。為了避免其符號造成混淆， e {\displaystyle e} 有時候會被稱為基本正電荷（elementary positive charge）。它是一個基本物理常數，是...

{\displaystyle t_{r}} 的源電荷密度或源電流密度產生的。為了要確定這兩個方程式的正確性與合理性，必須證明它們滿足非齊次的電磁波方程式。還有，勞侖次規範是一個常用的規範，可以較便利地解析電磁輻射的生成問題。稍後會有表示兩個方程式滿足勞侖次規範條件的證明。 含時電荷分佈或含時電流分佈所產生的電勢或磁向量勢，必須遵守达朗贝尔方程，表達為...

\Omega } 上的曲面测度。 此方程的解也可通过变分法得到。 在靜電學很容易遇到泊松方程。對於給定的f找出φ是一個很實際的問題，因為我們經常遇到給定電荷密度然後找出電位的問題。在國際單位制（SI）中： ∇ 2 Φ = − ρ ϵ 0 {\displaystyle {\nabla }^{2}\Phi =-{\rho...

化學鍵（英語：Chemical Bond）是一種粒子間的結合模式，其中粒子可以是原子或离子。透過化學鍵，粒子可組成多原子的化學物質。鍵由兩相反電荷間的電磁力引起，電荷可能來自電子和原子核，或由偶極子造成。化學鍵種類繁多，其能量大小、鍵長亦有所不同。 在原子中，帶負電、繞原子核運行的電子與核內帶正電的質子...

電流（electric current）是電荷在电场或（半）导体内的平均定向移动。电流的方向，定义为正电荷移动的方向；电流的大小，则称为电流强度（current intensity），是指单位时间内通过导线某一截面的电荷净转移量，每秒通过1库仑的電荷量稱为1安培。“电流强度”也常直接简称为“电流”或称为“电流量”。...

子的原子核外多極矩。原子核的外多極矩可以得出原子核內部的電荷分佈，因為物理學家可以藉此研究原子核的形狀。 做理論運算時，在允許的誤差範圍內，時常可以只取多極展開的最低階的幾個非零項目，忽略其它項目，因為它們的數值極小。 在靜電學裏，設定電荷密度分佈 ρ ( r ′ ) {\displaystyle \rho...

另外一个表面电荷的机制是，表面的化学基团发生电离。 表面电荷密度定义为电荷数目， q，与表面的面积， A，之比: σ = q A {\displaystyle \sigma ={\frac {q}{A}}} 根据高斯定律，处于静电平衡下的导体，内部没有电荷，只在导体表面有电荷分布，表面电荷密度为 σ =...