逆カルノーサイクル

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逆カルノーサイクル（ぎゃくカルノーサイクル、英: reversed Carnot cycle）は、理論的に最も効率の高い理想的な可逆熱力学サイクルである。カルノーサイクルを逆運転させたものであり、低温の熱源（絶対温度T_C）から高温の熱源（T_H）へ熱を移動させるが、その際、外部から仕事を受け取ることが必要である。この点、外部に仕事を果たすカルノーサイクルとは逆である。

逆カルノーサイクルのP-V線図

逆カルノーサイクルのT-S線図

• 1-4 温度T_C でQ_C の熱を等温過程により吸熱
• 4-3 温度T_H まで断熱圧縮
• 3-2 温度T_H でQ_H の熱を等温放熱
• 2-1 温度T_C まで断熱膨張

成績係数COPは吸熱量を見る冷凍機サイクルとしての(COP)_R と、放熱量を見るヒートポンプサイクルとしての(COP)_H に分けられる。

${\displaystyle \mathrm {(COP)_{R}} ={\frac {Q_{\mathrm {C} }}{W}}={\frac {T_{\mathrm {C} }}{T_{\mathrm {H} }-T_{\mathrm {C} }}}}$

${\displaystyle \mathrm {(COP)_{H}} =-{\frac {Q_{\mathrm {H} }}{W}}={\frac {T_{\mathrm {H} }}{T_{\mathrm {H} }-T_{\mathrm {C} }}}=\mathrm {(COP)_{\mathrm {R} }} +1>1}$

ここで

• (COP)_R : 冷凍サイクルの理論成績係数
• (COP)_H : ヒートポンプサイクルの理論成績係数

である。 また、熱量Q_H 、Q_C および外部から供給された有効仕事W は、各状態の絶対温度T 、エントロピーS を用いて次のように表される：

${\displaystyle Q_{\mathrm {H} }=T_{\mathrm {H} }(S_{2}-S_{3})<0}$

${\displaystyle Q_{\mathrm {C} }=T_{\mathrm {C} }(S_{4}-S_{1})=T_{\mathrm {C} }(S_{3}-S_{2})}$

${\displaystyle W=-(Q_{\mathrm {H} }+Q_{\mathrm {C} })=(T_{\mathrm {H} }-T_{\mathrm {C} })(S_{3}-S_{2})}$

• 佐藤俊、国友孟『熱力学』丸善、1984年、121頁。ISBN 4-621-02917-7。 

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