Não localidade – Wikipédia, a enciclopédia livre

Parte de uma série de artigos sobre
Mecânica quântica
${\displaystyle i\hbar {\frac {d}{dt}}|\Psi \rangle ={\hat {H}}|\Psi \rangle }$ Equação de Schrödinger
Introdução Glossário História
Contexto Mecânica clássica Teoria quântica antiga Notação bra e ket Hamiltoniano Interferência
Fundamentos Complementaridade Decoerência Emaranhamento Estado Função de onda Colapso Incerteza Medição Não localidade Nível de energia Número quântico Simetria Sobreposição Tunelamento
Experimentos Apagador quântico Escolha adiada Davisson e Germer Desigualdade de Bell Desigualdade de CHSH Desigualdade de Leggett Desigualdade de Leggett e Garg Dupla fenda Escolha adiada de Wheeler Elitzur e Vaidman Franck e Hertz Gato de Schrödinger Mach e Zehnder Popper Stern e Gerlach
Formulações Visão geral Espaço de fase Heisenberg Interação Matriz Schrödinger Soma sobre históricos (integral de caminho)
Equações Dirac Klein e Gordon Pauli Rydberg Schrödinger
Interpretações Bayesiana Colapso objetivo Conjunta Copenhagen de Broglie e Bohm Histórias consistentes Lógica quântica Muitos mundos Relacional Transacional Variáveis ocultas Locais Superdeterminismo Von Neumann e Wigner
Tópicos avançados Aprendizado de máquina quântico Caos quântico Ciência da informação quântica Computação quântica Matriz de densidade Mecânica estatística quântica Mecânica quântica relativística Paradoxo de EPR Teoria da dispersão Teoria de campos quântica
Cientistas Aharonov Bell Bethe Blackett Bloch Bohm Bohr Born Bose de Broglie Compton Dirac Davisson Debye Ehrenfest Einstein Everett Fock Fermi Feynman Glauber Gutzwiller Heisenberg Hilbert Jordan Kramers Lamb Landau Laue Moseley Millikan Onnes Pauli Planck Rabi Raman Rydberg Schrödinger Simmons Sommerfeld von Neumann Weyl Wien Wigner Zeeman Zeilinger
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Não localidade, em mecânica quântica, se refere à propriedade de estados quânticos entrelaçados na qual dois estados entrelaçados "colapsam" simultaneamente no ato de medição de um dos componentes emaranhados, independente da separação espacial entre os dois estados. Essa "estranha ação a distância" é o conteúdo do Teorema de Bell e do paradoxo EPR. Na física teórica, a não-localidade quântica refere-se ao fenômeno pelo qual as estatísticas de medição de um sistema quântico multipartido não admitem uma interpretação em termos de uma teoria realista local. A não localidade quântica foi verificada experimentalmente sob diferentes premissas físicas.^{[1][2][3][4][5]}

Em teoria de campos, uma Lagrangiana não local é o funcional ${\displaystyle {\mathcal {L}}[\phi (x)]}$ que contém termos que são não locais em campos ${\displaystyle \ \phi (x)}$, isto é, que não são polinômios ou funções de campos ou suas derivadas calculadas em um ponto do espaço de parâmetros dinâmicos (exemploː espaço-tempo). Exemplos de tais Lagragianas não locais:

${\displaystyle {\mathcal {L}}={\frac {1}{2}}(\partial _{x}\phi (x))^{2}-{\frac {1}{2}}m^{2}\phi (x)^{2}+\phi (x)\int {{\frac {\phi (y)}{(x-y)^{2}}}\,d^{n}y}}$

${\displaystyle {\mathcal {L}}=-{\frac {1}{4}}{\mathcal {F}}_{\mu \nu }(1+{\frac {m^{2}}{\partial ^{2}}}){\mathcal {F}}^{\mu \nu }}$

Ações obtidas de Lagragianas não locais são chamadas de ações não locais. As ações que aparecem em teorias físicas, como no Modelo Padrão, são ações locais. Ações não locais fazem parte de teorias que tentam ir além do Modelo Padrão, e também aparecem teorias de campo efetivo. Não localização de uma ação local é um aspecto essencial em alguns procedimentos de regularização.

Referências