Kritiskt värde (hydraulik) – Wikipedia

Den här artikeln behöver källhänvisningar för att kunna verifieras. (2017-06) Åtgärda genom att lägga till pålitliga källor (gärna som fotnoter). Uppgifter utan källhänvisning kan ifrågasättas och tas bort utan att det behöver diskuteras på diskussionssidan.

Kritiskt värde är gränser inom hydrauliken (rörströmning), som avgör vilka ekvationer som är tillämpliga när friktionstalet skall bestämmas.

Det finns fem olika gränser att ta hänsyn till. Dessa är

• Gräns 1 (g₁) mellan Strömningstillstånd 1 och Övergångszon I.
• Gräns 2 (g₂) mellan Övergångszon I och Strömningstillstånd 2A.
• Gräns 3 (g₃) mellan Strömningstillstånd 2A och Övergångszon II.
• Gräns 3' (g'₃) mellan Strömningstillstånd 2A och Strömningstillstånd 2B.
• Gräns 4 (g₄) mellan Övergångszon II och Strömningstillstånd 2B.

Denna gräns avgörs av storleken på det undre kritiska värdet på Reynolds tal (Re_k,u). När Re < Re_k,u får vi Strömningstillstånd 1 och Hagen-Poiseuilles lag kan användas. När Re > Re_k,u får vi Övergångszon I, där alla teoretiska flödesberäkningar blir mycket vanskliga.

För praktiskt bruk kan det undre kritiska värdet på Reynolds tal (Re_kt,u) sättas till ca 2000.

Denna gräns avgörs av storleken på det övre kritiska värdet på Reynolds tal (Re_k,ö). När Re > Re_k,ö får vi Strömningstillstånd 2A, där Prandtl-Nikuradses formel bör användas. När Re > Re_k,ö får vi Övergångszon I, där alla teoretiska flödesberäkningar blir mycket vanskliga.

För praktiskt bruk kan det övre kritiska värdet på Reynolds tal (Re_k,ö) sättas till ca 4000.

Denna gräns avgörs av storleken på skrovlighetens reynoldstal (Re_*). När Re_* < 3,1-4 får vi Strömningstillstånd 2A, där Prandtl-Nikuradses formel bör användas. När Re_* > 3,1-4 får vi övergångszon II, där Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel bör användas.

För att underlätta bedömningen av vilken ekvation som är tillämplig, kan det kritiska fallet (I(g₃)) och den kritiska innerdiametern d(g₃)) beräknas enligt följande:

${\displaystyle I(g_{3})={\frac {0,321\cdot c_{PNC}^{2}\cdot \nu ^{2}\cdot (\omega -1)^{2}}{k_{e}^{2}\cdot d}}}$ Kritiskt fall

${\displaystyle d(g_{3})={\frac {0,321\cdot c_{PNC}^{2}\cdot \nu ^{2}\cdot (\omega -1)^{2}}{k_{e}^{2}\cdot I}}}$ Kritisk diameter

där

• I(g₃) = Kritiskt fall vid gräns 3 (-)
• c_PNC = Numerisk konstant i Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel (-)
• ν = Kinematisk viskositet (m²/s)
• ω = Empiriskt vågighetstal (-)
• k_e = Ekvivalent sandråhet (m)
• d = Innerdiameter (m)
• d(g₃) = Kritisk innerdiameter vid gräns 3 (m)
• I = Fall (-)

Notera att dessa hjälpekvationer bara gäller när det empiriska vågighetstalet överstiger 1. Annars saknas reella värden på det kritiska fallet och den kritiska innerdiametern. Reynolds tal (Re)måste också överstiga den övre kritiska värdet för Reynolds tal (Re_k,ö).

När den relativa skrovligheten (ε) understiger 0,001, brukar man beräkningsmässigt ofta strunta i övergångszon II. Således får vi en direktövergång mellan Strömningstillstånd 2A och Strömningstillstånd 2B. För Strömningstillstånd 2A gäller Prandtl-Nikuradses formel och för strömningszon 2B gäller Nikuradse-Prandtls formel.

För att underlätta bedömningen av vilken ekvation som är tillämplig, kan man även beräkna kritiskt fall (I(g'₃)) och kritisk innerdiameter d(g'₃)) enligt följande:

${\displaystyle I(g'_{3})={\frac {4,42\cdot \nu ^{2}\cdot \omega ^{2}}{k_{e}^{2}\cdot d}}}$ Kritiskt fall

${\displaystyle d(g'_{3})={\frac {4,42\cdot \nu ^{2}\cdot \omega ^{2}}{k_{e}^{2}\cdot I}}}$ Kritisk diameter

där

• I(g'₃) = Kritiskt fall vid gräns 3' (-)
• ν = Kinematisk viskositet (m²/s)
• ω = Empiriskt vågighetstal (-)
• k_e = Ekvivalent sandråhet (m)
• d = Innerdiameter (m)
• d(g'₃) = Kritisk innerdiameter vid gräns 3' (m)
• I = Fall (-)

Notera att dessa hjälpekvationer bara är lämpliga när den relativa skrovligheten (ε) understigen 0,001. Annars är det gräns 3 och gräns 4 som gäller.

Denna gräns avgörs av storleken på skrovlighetens reynoldstal (Re_*). När Re_* > 45,4-58,8 får vi Strömningstillstånd 2B, där Nikuradse-Prandtls formel är tillämplig. När Re_* < 45,4-58,8 får vi övergångszon II, där Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel bör användas.

Generellt gäller sambanden:

${\displaystyle Re_{*}(g_{4})={\dfrac {k_{e}\cdot Re\cdot {\sqrt {2\cdot \lambda _{NP}}}}{4\cdot d}}={\dfrac {2,51\cdot 3,71\cdot c_{PNC}}{(c_{PNC}-3,71)\cdot {\sqrt {8}}}}={\dfrac {3,29\cdot c_{PNC}}{(c_{PNC}-3.71}}}$

${\displaystyle Re'_{*}(g_{4})=Re_{*}(g_{4})\cdot {\sqrt {8}}={\dfrac {k_{e}\cdot Re\cdot {\sqrt {\lambda _{NP}}}}{d}}={\dfrac {2,51\cdot 3,71\cdot c_{PNC}}{(c_{PNC}-3,71)}}={\dfrac {9,31\cdot c_{PNC}}{(c_{PNC}-3,71)}}}$

${\displaystyle c_{PNC}={\dfrac {3,71\cdot Re_{*}(g_{4})}{Re_{*}(g_{4})-3,29}}={\dfrac {3,71\cdot Re'_{*}(g_{4})}{Re'_{*}(g_{4})-9,31}}}$

där

• Re_*(g₄) = Skrovlighetens reynoldstal vid gräns 4 (-)
• k_e = Ekvivalent sandråhet (-)
• Re = Reynolds tal (-)
• λ_NP = Friktionstal enligt Nikuradse-Prandtls formel (-)
• d = Innerdiameter (-)
• c_PNC = Empirisk konstant i Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel (-)
• Re'_*(g₄) = Specialuttryck av skrovlighetens reynoldstal vid gräns 4 (-)

Då gräns 4 är aktuell för många hydrotekniska tillämpningar inom rörströmningen, finns det gott om matematiskt definierade gränsvärden.

${\displaystyle {\bar {v}}(g_{4})={\dfrac {2\cdot Re'_{*}(g_{4})\cdot \nu }{k_{e}}}\cdot log_{10}\left({\dfrac {c_{NP}\cdot d}{k_{e}}}\right)={\dfrac {18,6\cdot c_{PNC}\cdot \nu }{k_{e}\cdot (c_{PNC}-3,71)}}\cdot log{10}\left({\dfrac {3,71\cdot d}{k_{e}}}\right)}$

där

• (g₄) = Kritisk medelhastighet vid gräns 4 (m/s)
• Re'_*(g₄) = Specialuttryck av skrovlighetens reynoldstal vid gräns 4 (-)
• ν = Kinematisk viskositet (m²/s)
• k_e = Ekvivalent sandråhet (m)
• c_NP = Empirisk konstant i Nikuradse-Prandtls formel (3,71)
• d = Innerdiameter (m)
• c_PNC = Empirisk konstant i Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel (-)

${\displaystyle Re(g_{4})={\dfrac {2\cdot Re'_{*}(g_{4})\cdot d}{k_{e}\cdot (c_{PNC}-c_{NP})}}\cdot log_{10}\left({\dfrac {c_{NP}\cdot d}{k_{e}}}\right)={\dfrac {18,6\cdot c_{PNC}\cdot d}{k_{e}\cdot (c_{PNC}-3,71)}}\cdot log{10}\left({\dfrac {3,71\cdot d}{k_{e}}}\right)}$

där

• Re(g₄) = Kritisk reynoldstal vid gräns 4 (-)
• Re'_*(g₄) = Specialuttryck av skrovlighetens reynoldstal vid gräns 4 (-)
• d = Innerdiameter (m)
• k_e = Ekvivalent sandråhet (m)
• c_NP = Empirisk konstant i Nikuradse-Prandtls formel (3,71)
• c_PNC = Empirisk konstant i Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel (-)

${\displaystyle q(g_{4})={\dfrac {Re'_{*}(g_{4})\cdot \pi \cdot \nu \cdot d^{2}}{2\cdot k_{e}}}\cdot log_{10}\left({\dfrac {c_{NP}\cdot d}{k_{e}}}\right)={\dfrac {14,6\cdot c_{PNC}\cdot \nu \cdot d^{2}}{k_{e}\cdot (c_{PNC}-3,71)}}\cdot log{10}\left({\dfrac {3,71\cdot d}{k_{e}}}\right)}$

där

• q(g₄) = Kritiskt flöde vid gräns 4 (m³/s)
• Re'_*(g₄) = Specialuttryck av skrovlighetens reynoldstal vid gräns 4 (-)
• π = Matematisk konstant (3,14159...)
• ν = Kinematisk viskositet (m²/s)
• d = Innerdiameter (m)
• k_e = Ekvivalent sandråhet (m)
• c_NP = Empirisk konstant i Nikuradse-Prandtls formel (3,71)
• c_PNC = Empirisk konstant i Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel (-)

${\displaystyle I(g_{4})={\dfrac {(Re'_{*}(g_{4}))^{2}\cdot \nu ^{2}}{2\cdot k_{e}^{2}\cdot g\cdot d}}={\dfrac {4,42\cdot c_{PNC}^{2}\cdot \nu ^{2}}{k_{e}\cdot d\cdot (c_{PNC}-3,71)^{2}}}}$

och

${\displaystyle {\sqrt {I(g_{4})}}={\dfrac {Re'_{*}(g_{4})\cdot \nu }{k_{e}\cdot {\sqrt {2\cdot g\cdot d}}}}={\dfrac {2,10\cdot c_{PNC}\cdot \nu }{k_{e}\cdot (c_{PNC}-3,71)\cdot {\sqrt {d}}}}}$

där

• I(g₄) = Kritiskt fall vid gräns 4 (-)
• Re'_*(g₄) = Specialuttryck av skrovlighetens reynoldstal vid gräns 4 (-)
• ν = Kinematisk viskositet (m²/s)
• k_e = Ekvivalent sandråhet (m)
• g = Tyngdacceleration (m/s²)
• d = Innerdiameter (m)
• c_PNC = Empirisk konstant i Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel (-)

${\displaystyle k_{e}(g_{4})={\dfrac {Re'_{*}(g_{4})\cdot \nu }{\sqrt {2\cdot g\cdot d\cdot I}}}={\dfrac {2,10\cdot c_{PNC}\cdot \nu }{(c_{PNC}-3,71)\cdot {\sqrt {d\cdot I}}}}}$

där

• k_e(g₄) = Kritisk ekvivalent sandråhet vid gräns 4 (-)
• Re'_*(g₄) = Specialuttryck av skrovlighetens reynoldstal vid gräns 4 (-)
• ν = Kinematisk viskositet (m²/s)
• g = Tyngdacceleration (m/s²)
• d = Innerdiameter (m)
• I = Fall (-)
• c_PNC = Empirisk konstant i Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel (-)

${\displaystyle d(g_{4})={\dfrac {(Re'_{*}(g_{4}))^{2}\cdot \nu ^{2}}{2\cdot k_{e}^{2}\cdot g\cdot I}}={\dfrac {4,42\cdot c_{PNC}^{2}\cdot \nu ^{2}}{k_{e}\cdot I\cdot (c_{PNC}-3,71)^{2}}}}$

där

• d(g₄) = Kritisk innerdiameter vid gräns 4 (m)
• Re'_*(g₄) = Specialuttryck av skrovlighetens reynoldstal vid gräns 4 (-)
• ν = Kinematisk viskositet (m²/s)
• k_e = Ekvivalent sandråhet (m)
• g = Tyngdacceleration (m/s²)
• I = Fall (-)
• c_PNC = Empirisk konstant i Prandtl-Nikuradse-Colebrooks formel (-)

• Rörströmning