量子もつれ

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量子もつれ（りょうしもつれ、英: quantum entanglement）は、一般的に「量子多体系において現れる、古典確率では説明できない相関やそれに関わる現象」を漠然と指す用語である。しかし、量子情報理論においては、より限定的に「LOCC（局所量子操作及び古典通信）で増加しない多体間の相関」を表す用語である。後者は前者のある側面を緻密化したものであるが、捨象された部分も少なくない。例えば典型的な非局所効果であるベルの不等式の破れなどは後者の枠組みにはなじまない。

どちらの意味においても、複合系の状態がそれを構成する個々の部分系の量子状態の積として表せないときにのみ、量子もつれは存在する（逆は必ずしも真ではない）。この複合系の状態をエンタングル状態という。量子もつれは、量子絡み合い（りょうしからみあい）、量子エンタングルメントまたは単にエンタングルメントともよばれる。

部分系Aと部分系Bから構成される複合系を考える。部分系Aの純粋状態を${\displaystyle |\phi _{A}\rangle }$、部分系Bの純粋状態を${\displaystyle |\phi _{B}\rangle }$と表すことにする。どのような${\displaystyle |\phi _{A}\rangle }$、${\displaystyle |\phi _{B}\rangle }$を用いても複合系の純粋状態${\displaystyle |\psi \rangle }$を

${\displaystyle |\psi \rangle =|\phi _{A}\rangle \otimes |\phi _{B}\rangle }$

の形で表すことができないとき、${\displaystyle |\psi \rangle }$はエンタングル状態であるという。ここで、${\displaystyle \otimes }$はテンソル積である。

純粋状態の場合と同様に、部分系Aと部分系Bから構成される複合系を考える。A、Bの混合状態を密度行列 ${\displaystyle {\hat {\rho }}_{A}}$、${\displaystyle {\hat {\rho }}_{B}}$ で表すことにする。複合系の混合状態 ${\displaystyle {\hat {\rho }}_{AB}}$ が、

${\displaystyle {\hat {\rho }}_{AB}=\sum _{i}p_{i}{\hat {\rho }}_{A}^{(i)}\otimes {\hat {\rho }}_{B}^{(i)}}$

の形で表すことができないとき、混合状態 ${\displaystyle {\hat {\rho }}_{AB}}$ はエンタングル状態であるという。

説明のため、スピン1/2をもつ2つの粒子A、Bから成る系を考える。粒子A、Bはある時刻${\displaystyle t_{0}}$から${\displaystyle t_{1}}$の間に相互作用し、時刻${\displaystyle t_{1}}$に系全体の状態が

${\displaystyle |\psi \rangle ={\frac {|\uparrow _{A}\rangle |\downarrow _{B}\rangle +|\downarrow _{A}\rangle |\uparrow _{B}\rangle }{\sqrt {2}}}}$

になったとする。ただし、${\displaystyle |\uparrow \rangle }$、${\displaystyle |\downarrow \rangle }$はスピンのz成分${\displaystyle s_{z}}$の固有値1/2、-1/2に属する固有ベクトルである。時刻${\displaystyle t_{1}}$以降は2つの粒子が離れていって相互作用が無くなり、以降は系全体の状態は${\displaystyle |\psi \rangle }$のままであったとする ^{[注 1]}。 ${\displaystyle |\psi \rangle }$は、エンタングル状態であることが容易に証明できる。すなわち、時刻${\displaystyle t_{1}}$以降の系全体の状態は、粒子Aの状態と粒子Bの状態とのテンソル積として表すことができない。

${\displaystyle t_{1}<t_{2}}$となる時刻${\displaystyle t_{2}}$に、粒子Aのスピンのz成分を測定するとしよう。量子力学が教えるところによれば、測定結果として1/2と-1/2がそれぞれ確率1/2で得られる。そして、測定結果が1/2であれば系の状態は${\displaystyle |\uparrow _{A}\rangle |\downarrow _{B}\rangle }$に収縮し、測定結果が-1/2であれば系の状態は${\displaystyle |\downarrow _{A}\rangle |\uparrow _{B}\rangle }$に収縮する。したがって、粒子Aに対する測定を行う以前には粒子Bのスピンz成分は不確定であるが、粒子Aのスピンz成分を測定したとき、同時に、離れた位置にある^{[注 2]}、粒子Bのスピンz成分は100%の確率で粒子Aの測定結果と逆向きの値になると判明する。

粒子A、Bは時刻${\displaystyle t_{2}}$には離れた場所にあるのだから、粒子Aに対する測定が瞬時に粒子Bの測定結果に影響を与えるということを、2粒子間の相互作用に帰することはできない。むしろこの結果は状態${\displaystyle |\psi \rangle }$が持つ性質として理解されるべきである。このようなエンタングル状態が持つ非局所的な相関という性質が、すなわち量子もつれである。

量子もつれを利用すると様々な量子情報的なタスクを行うことができる。代表例は量子テレポーテーションである。量子テレポーテーションは、量子もつれと（2ビットの）古典情報の通信を用いて離れた場所に（1量子ビットの）量子状態を転送するタスクである。逆に、スーパーデンス・コーディングは量子もつれと1量子ビットの通信を用いて2ビットの古典情報を離れた場所に転送するタスクである。

イギリスのグラスゴー大学の研究チームが画像に記録するのに成功した。 これは、量子コンピューターなどの研究・開発を発展させるのに役に立つとされている。 自発的パラメトリック下方変換によって、光子をもつれ状態にしビームスプリッター で光子対を分割し、光子Aの通路には通過するとランダムに位相が決まるフィルター（0°、45°、90°、135°）を設置し、光子2はフィルターを通過させずに進ませる。そして両方が同じタイミングで来たときに超高感度カメラにより記録に成功した^[1]。

• 量子力学
• アインシュタイン＝ポドルスキー＝ローゼンのパラドックス
• 量子コンピュータ
• 量子テレポーテーション
• 非局所性

表 話 編 歴 量子力学
全般	序論（英語版） 数学的定式化
背景	古典力学 前期量子論 量子論 量子力学の歴史 量子力学の年表
基本概念	量子状態 波動関数 重ね合わせ 不確定性原理 可観測量 相補性 二重性 不確定性 トンネル効果 排他原理 エーレンフェストの定理 量子もつれ デコヒーレンス
定式化	シュレーディンガー描像 ハイゼンベルク描像 相互作用描像 波動力学 行列力学 経路積分 GNS表現
方程式	シュレーディンガー方程式 ハイゼンベルク方程式 パウリ方程式 クライン＝ゴルドン方程式 ディラック方程式
実験	二重スリット実験 シュテルン＝ゲルラッハの実験 デイヴィソン＝ガーマーの実験 ベルの不等式の検証実験（英語版） ポパーの実験（英語版） シュレーディンガーの猫 爆弾検査問題（英語版） 量子消しゴム実験
解釈（英語版）	観測問題 ボーム解釈 無矛盾歴史 コペンハーゲン解釈 アンサンブル解釈 隠れた変数理論 多世界解釈 客観的収縮（英語版） 量子論理 関係性量子力学 (RQM)（英語版） 確率過程量子化 交流解釈（英語版） フォン・ノイマン＝ウィグナー解釈
人物	ジョン・スチュワート・ベル デヴィッド・ボーム ニールス・ボーア マックス・ボルン サティエンドラ・ボース ルイ・ド・ブロイ ポール・ディラック ポール・エーレンフェスト ヒュー・エヴェレット3世 リチャード・P・ファインマン ヴェルナー・ハイゼンベルク パスクアル・ヨルダン ヘンリク・アンソニー・クラマース ジョン・フォン・ノイマン ヴォルフガング・パウリ マックス・プランク エルヴィン・シュレーディンガー アルノルト・ゾンマーフェルト ヴィルヘルム・ヴィーン ユージン・ウィグナー
関連項目	散乱理論 相対論的量子力学 場の量子論 量子情報 量子カオス 量子コンピューター
カテゴリ

表 話 編 歴 量子コンピュータ
全般	量子コンピュータ 量子力学
ハードウェア	超伝導 イオントラップ型 核磁気共鳴 光子
アルゴリズム• プログラミング言語	量子プログラミング言語 ドイッチュ・ジョサのアルゴリズム グローバーのアルゴリズム ショアのアルゴリズム（英語版）
項目	量子ビット 量子回路 量子テレポーテーション 量子暗号 量子アニーリング 量子状態 量子もつれ 量子超越性 量子ウォーク 量子情報
関連分野	量子情報科学 情報工学
メーカー	IBM D-Wave Google
実機	九章
人物	ピーター・ショア ロブ・グローバー（英語版） デイヴィッド・ドイッチュ リチャード・ジョサ（英語版）
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