Mecânica celeste – Wikipédia, a enciclopédia livre
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![]() Diagramas de movimento orbital de um satélite ao redor da Terra, mostrando a velocidade e aceleração. |
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A mecânica celeste é o ramo da astronomia que estuda os movimentos dos corpos celestes (naturais ou não). A principal força determinante dos movimentos celestes é a gravitação, contudo certos corpos (satélites artificiais, cometas e asteróides) podem sofrer a influência marcante de forças não gravitacionais como a pressão de radiação e o atrito (com a atmosfera superior no caso dos satélites artificiais terrestres). A astronáutica está intimamente ligada a esta ciência.[1][2][3][4][5][6]
Objetivo
[editar | editar código-fonte]O objetivo da Mecânica Celeste, como o da Astrometria, é o de determinar as posições relativas dos astros e suas variações com o tempo, mas diferentemente da Astrometria, a Mecânica Celeste faz esse estudo baseada principalmente nos dados da Astrometria e na parte teórica fornecida pela Mecânica Clássica.[3]
A Mecânica Celeste é, pois, a parte da Astronomia que visa estudar o movimento relativo dos astros que estão submetidos às forças admitidas como resultantes da atração gravitacional entre esses corpos celestes. Assim, podemos dizer que a Mecânica Celeste estuda os movimentos relativos dos astros, aplicando as leis da Mecânica Newtoniana.[6]
Funcionalidades
[editar | editar código-fonte]Usando a mecânica celeste é possível, por exemplo, determinar as distâncias e as posições dos astros do Sistema Solar, calcular órbitas de satélites artificiais em torno da Terra, determinar as trajetórias de sondas espaciais enviadas a outros astros do Sistema Solar e determinar as massas de corpos celestes, tais como planetas, satélites e estrelas.[3][6]
Exemplos de problemas
[editar | editar código-fonte]Alguns problemas estudados pela mecânica celeste são:[7][3][6]
- O problema de um corpo de massa infinitesimal sujeito à atração gravitacional de outro corpo. Este problema tem uma solução fechada, mesmo no caso de três dimensões, porém para resolver a posição do corpo no tempo é preciso resolver uma equação transcendente: a equação de Kepler.[8]
- O problema dos dois corpos: calcular as órbitas de dois corpos (podem ser considerados pontos de massa, ou corpos de raio pequeno com simetria esférica) sujeitos à ação gravitacional. Este problema se reduz ao caso de um corpo.
- O problema dos três corpos: calcular as órbitas de três corpos sujeitos às ações gravitacionais. Este problema, exceto em casos muito especiais, não tem uma solução analítica.
- Campos gravitacionais sem simetria esférica: calcular a órbita de um corpo de massa infinitesimal em um campo gravitacional assimétrico (por exemplo, um satélite orbitando um corpo achatado).
A mecânica celeste mostrou sua eficiência na descoberta do planeta Netuno em 1846 por U. J. de Verrier. Baseados nas perturbações da órbita do planeta Urano, astrônomos puderam calcular a presença de um outro corpo celeste influenciando seu movimento. E lá estava Netuno. Com Plutão não foi diferente. P. Lowel no início do século XX pôde prever a existência do planeta estudando a órbita de Netuno. Em 1930, Plutão foi finalmente descoberto por Clyde Tombaugh.
O modelo de Kepler é heliocêntrico. Seu modelo foi muito criticado pela falta de simetria que constava no fato do Sol ocupar um dos focos da elipse e o outro simplesmente ser preenchido com o vácuo.
O modelo da mecânica celeste de Tycho Brahe é muito curioso, pois ele coloca os planetas orbitando o Sol e este orbitando a Terra, o que o torna ao mesmo tempo geocêntrico e heliocêntrico.
Lei da gravitação universal
[editar | editar código-fonte]![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/3/3a/Magnifying_glass_01.svg/17px-Magnifying_glass_01.svg.png)
Um destaque na história da física foi a descoberta, por Isaac Newton, da lei da gravitação universal: todos os objetos se atraem com uma força diretamente proporcional ao produto de suas massas e inversamente proporcional ao quadrado da distância entre seus centros. Ao definir uma única lei matemática para os fenômenos físicos no universo observável, Newton mostrou que a física terrestre e física celeste são a mesma coisa. O conceito de gravidade poderia, em uma única fórmula:[3][6][8]
- Revelar o significado físico de três leis de Kepler do movimento planetário;
- Resolver o intrincado problema da origem das marés;
- Explicar a observação curiosa e inexplicável de Galileu de que o movimento de um objeto em queda é independente de seu peso.
A força centrípeta das órbitas circulares pode ser deduzida a partir da terceira lei de Kepler do movimento planetário e a dinâmica do movimento circular uniforme:
De acordo com a terceira lei de Kepler, o período é proporcional ao cubo do semieixo maior da elipse. No caso de órbita circular, o semieixo é o próprio raio e, assim:
A dinâmica do movimento circular uniforme, nos diz que em uma trajetória circular, a força a ser aplicada ao corpo é o produto de sua massa pela aceleração padrão:
O tempo (período ) que leva um planeta para completar uma volta é a razão entre o comprimento da circunferência e velocidade:
Encontros espaciais
[editar | editar código-fonte]O objetivo deste programa é enviar uma nave da Terra a Marte e voltar para a Terra seguindo um caminho chamado de semielíptica órbita de transferência de Hohmann. Supõe-se que as órbitas da Terra e Marte são circulares e que as únicas forças na nave espacial são devido à ação do sol, ignorando as influências mútuas entre estes planetas e do navio.[3][6]
Primeiro, devemos fazer a viagem da Terra a Marte. Observar a magnitude das velocidades angulares dos dois planetas. Qual deve ser a distância angular entre a Terra e Marte no momento do lançamento da nave espacial chega a Marte ? Em que planeta tem que ir em frente?
Uma vez que alcança Marte, fazemos as mesmas perguntas para a viagem de volta para a Terra.
Movimento dos planetas
[editar | editar código-fonte]![]() |
Equação da dinâmica do movimento circular uniforme. |
Nós assumimos que os planetas Marte e Terra têm órbita circular em torno do Sol. Aplicando a equação da dinâmica do movimento circular uniforme,[3][6]
Onde:
- é a massa solar
- é o raio da trajetória circular descrita pelo planeta.
Para a Terra:
- , de modo que
Para Marte:
- , então
Órbita de transferência de Hohmann
[editar | editar código-fonte]![]() |
Equação da força de atração. |
Assumimos influência insignificante dos planetas no movimento da nave espacial em sua viagem da Terra a Marte. A nave irá descrever uma órbita elíptica com um dos focos no Sol.[3][6] O periélio é o raio da Terra e o raio de Marte afélio .
Conhecida , pode-se determinar a velocidade da espaçonave no periélio e afélio é a velocidade de Marte e é a velocidade da Terra, aplicando as propriedades da força atrativa.
A força de atração entre a nave e o Sol é central, onde é o momento angular que permanece constante.
A força de atração é conservadora, a energia total permanece constante
Resolvemos o sistema de duas equações com duas incógnitas, substituindo e :
Dados: , e ,
Resultado: e
A órbita elíptica que descreve a nave espacial tem:
Movimento do corpo é uma certa altura acima da nave espacial
[editar | editar código-fonte]Considere primeiro o caso mais simples, o movimento de um corpo está em uma distância da espaçonave medido ao longo da direção radial e no momento inicial, tem a mesma velocidade. Ele libera o corpo e descobriram que se movem em órbitas diferentes.[3][6]
![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/6/67/Relativo24.gif/196px-Relativo24.gif)
Vamos considerar dois casos que é positivo, a altura do corpo é maior do que a nave espacial, e é negativo, se a altura do corpo é menor que a da nave espacial.
A constância do momento angular e energia do corpo nos permitem calcular a distância máxima ou mínima e velocidade conhecida a distância mínima ou máxima de velocidade .
O sistema Terra-Lua fixo no espaço
[editar | editar código-fonte]Dados do sistema Terra-Lua:[3][6]
Distância entre a Terra e a Lua,
Ver também
[editar | editar código-fonte]Referências
- ↑ Mecânica Celeste
- ↑ MECÂNICA CELESTE
- ↑ a b c d e f g h i j Vladimir A. Chobotov, Orbital Mechanics , AIAA, 2002 ISBN 1-600-86097-4
- ↑ Asger Aaboe, Episodes from the Early History of Astronomy, 2001, Springer-Verlag, ISBN 0-387-95136-9
- ↑ Forest R. Moulton, Introduction to Celestial Mechanics, 1984, Dover, ISBN 0-486-64687-4
- ↑ a b c d e f g h i j Howard Curtis, Orbital Mechanics for Engineering Students , Butterworth-Heinemann, 2013 ISBN 0-080-97748-0
- ↑ Uma Introdução à Mecânica Celeste
- ↑ a b Mecânica Celeste (em inglês)
Bibliografia
[editar | editar código-fonte]- LUIZ G. SPOLADORE, MECANICA CELESTE, ARGONIO ISBN 8-560-59902-9
- John E. Prussing, Bruce A. Conway, Orbital Mechanics, Oxford University Press, 1993 ISBN 0-195-07834-9
- Almeida, Ana Cristina, 1963-, ed. lit., Portugal. Biblioteca Nacional, ed. lit., Santos, Manuela, 1955-, ed. lit., CDU: Classificação Decimal Universal: tabela de autoridade, Biblioteca Nacional Portugal, 2005 ISBN 9-725-65395-5
- Paulo Marques dos Santos, Instituto Astronômico e Geofísico da USP: memória sobre sua formação e evolução, EdUSP, 2005 ISBN 8-531-40878-4
- Jan Vrbik, New Methods of Celestial Mechanics, Bentham Science Publishers, 2010 ISBN 1-608-05187-0
- J. M. A. Danby, Fundamentals of Celestial Mechanics, 1992, Willmann-Bell ISBN 0-943-39620-4
- Alessandra Celletti, Ettore Perozzi, Celestial Mechanics: The Waltz of the Planets, 2007, Springer-Praxis, ISBN 0-387-30777-X